Теорії статистичних рішенні
Основні поняття
Дискретні процеси
Психофізичні закони
Енергетичний детектор
Відомості з теорії ймовірностей
Поняття оптимальності Поняття оптимальностіПочаток оптимальності. Порівняння апостеріорних імовірностей гіпотез для вибору однієї з них привело до вирішального правила виду. Правило використовує поріг...
Контактні дані Москва, Смольна вул., 10А
Телефон: +7 (495) 559 79 66
Телефон: +7 (495) 600 88 55
Сенсорний простір Сенсорний простірОднак сенсорний простір є в такому ж ступені реальним, як і простір стимулів, тому що є відбиттям останнього. Побудова такого простору становить одну з основних завдань психофізики й одержало назву шкалирования. Перша...
Теорія високого порога Теорія високого порогаПередбачається, що є досить високий постійний стимульный поріг. Він розташований приблизно на відстані Зап вище за середнє значення власного шуму системи. Шум дуже рідко перевищує такий поріг, тому щира ймовірність фіктивних тривог...


Теорія енергетичного детектора
Для обчислення ймовірності влучень р2 у досвідах з подвійним інтервалом стимулювання роблять допущення, що вже використовувалося. Припускають, що рішення про присутність сигналу в першому інтервалі залежить лише від різниці статистик G і G2 у першому й другому інтервалах спостереження. Таке припущення виправдане, якщо спостереженням у першому й другому інтервалах приписується однакова вага.

Відносно М-Функцій, певних по статистиці z, варто зробити деякі зауваження. Коли експеримент проводиться за абсолютною схемою, М-Функція визначається рівнянням і, отже, описується нормальним законом розподілу. Аргументом М-Функції є величина h1, що відрізняється від відношення сигнал шум. Для звичайних інтервалів спостереження, використовуваних в експериментах. Якщо скалярний добуток Ф 0, то його величина залежить як від сигналу з, так і від сигналу s. Якщо = ПРО, то чисельник лінійно залежить від Es.

Таким чином, М-Функції енергетичного детектора залежать від скалярного добутку. Пфафлин і Матье у своїй роботі експериментально підтвердили цю залежність. Однак ще не існує достатніх експериментальних даних для остаточного з'ясування цієї залежності. Слід також зазначити недолік нормальної апроксимації М-Функцій у випадку використання статистики G.

Для апроксимації, мабуть, може бути використана тільки частина кривої. Отже, імовірності фіктивної тривоги, обумовлені для х = 0, повинні задовольняти обмеженню. Це істотне обмеження, тому що звичайно. Варто помітити, що М-Функції, обумовлені параметричним рівнянням, не мають цього недоліку. При порівнянні РХ і М-Функцій статистики G енергетичного детектора із РХ і М-Функціями звичайного детектора (рівняння виявляється розходження між ними. Ця відмінність обумовлена різними значеннями параметрів використовуваних нормальних апостеріорних плотностей.

У той час як для енергетичного детектора значення параметрів визначаються відповідно до рівнянь у Додатку VI, значення параметрів звичайного детектора визначаються рівняннями. Ці вираження в загальному випадку різні. При деяких значеннях параметрів енергетичний детектор може бути близький до звичайного детектора.
Стр. статті: 1 2
Закон Вебера Закон Вебера М-Функція як характеристика диференціальної чутливості. Значення М-Функції не вичерпується характеристикою абсолютної чутливості детектора. Вона може також використовуватися (і в цьому, бути може, її основне значення) для характеристики...
Проблема шкалирования Проблема шкалированияПростір відчуттів. Шкалирование. Здатність людини до відчуття можна зрівняти з виміром фізичної величини. Якщо ви вимірюєте приладом фізичну величину, то остання ніколи не може бути обмірювана точно. Будь-який як завгодно зроблений прилад...
Copyright (c) 2009